![电磁场与电磁波](https://wfqqreader-1252317822.image.myqcloud.com/cover/807/47067807/b_47067807.jpg)
1.3 标量场的梯度
1.3.1 标量场的等值面
对于区域V中的任意一点,如果ϕ(r,t)都有确定值与之对应,就称这个标量函数ϕ(r,t)是定义于V上的标量场。标量场ϕ(r,t)在某时刻的空间分布可用等值面予以形象描绘。它是该时刻ϕ(r)所有相同值的点构成的空间曲面。例如,在直角坐标系中,ϕ(r)的等值面方程为
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_26_5.jpg?sign=1739936323-1i5BprUvfc4tQvxJJteGCuo0qF7M3BKK-0-3a3a645012ce7e84b27caea59dd7af74)
式中,C为常数。我们所熟知的等高线所在的平面就是等值面,这在地形图中使用广泛。
1.3.2 方向导数与梯度
下面介绍在给定时间情况下描述标量场空间变化率的方法。如图1.3-1所示,分别给出ϕ和ϕ+Δϕ两个常数,其中Δϕ为ϕ的增量。在ϕ面上有点P,沿其法线方向()在ϕ+Δϕ面上有点P1,沿另一任意方向(
)在ϕ+Δϕ面上有点P2。对于同样的增量dϕ,很显然,沿法向的空间变化率dϕ/dn最大。可见,空间变化率dϕ/dl的大小取决于dl的方向,因此dϕ/dl称为方向导数。
按照复合函数求导法则,方向导数可表示为
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_27_2.jpg?sign=1739936323-VFGfnedx4oIS9Ot9rseIR4fSwvj2yrwo-0-77c8fe3d8dd247c8e9afb4126fd0bbd1)
下面定义一个矢量,其大小为标量场函数ϕ在P点的方向导数的最大值,其方向是取得最大方向导数的方向,这个矢量称为标量场函数在该点的梯度,用gradϕ表示。
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图1.3-1 标量场的梯度
为简洁起见,引入哈密顿算符▽,其表达式可写成
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_27_4.jpg?sign=1739936323-6O4BMG9rRG3qICeHeEAGBWKuYSRKXy44-0-e5d9d4da70eeb26480e325dbd9172368)
因此,通过比较式(1.3-2)和式(1.3-3),可得方向导数与梯度的关系:
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_27_5.jpg?sign=1739936323-0eG7rhTaHIw7zXh7PYPGvXQgusIh8aH7-0-252ba6f75b6b790e5c904d161ec92776)
在广义正交曲面坐标系中,式(1.3-4)也可以写成
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_27_6.jpg?sign=1739936323-OopkPdStU9L9eWRwSWYLOldC0xYr3GPu-0-57abfb09fbff298b0fd71ae667754208)
式中,。而P点到P2点所产生的ϕ的全微分可表示为三个分量的增量,即
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_27_8.jpg?sign=1739936323-SZf0EM5dOHFHxGEjM0uKOgXMyPSrPy39-0-f9be4647cd489f57e4dbfc08ac725b39)
因此,上式也可表示为两个矢量的点积:
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_27_9.jpg?sign=1739936323-8xfwtBxLC9sjTpONtq8iOSCfYRrlQxi9-0-da5cb9615a82d681ef8485858fe76652)
比较式(1.3-5)和式(1.3-6),得,即
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_27_11.jpg?sign=1739936323-FYyLma2v4DYAPmJZiQT0h38sddHIiVgm-0-585cd5e1d3d0e5eaa68caf2f1745ab06)
可以看出,哈密顿算符▽在广义坐标系中的一般形式可以写为
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_27_12.jpg?sign=1739936323-Zc36aLyb6NxRGIos4FmZK19u5iGPFKOS-0-b9aff30e2c1463d557e8ccacc45680b2)
在直角坐标系中,拉梅系数为{1,1,1},因此
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_27_13.jpg?sign=1739936323-3B1TYdsoRDzixK6LZZAT29qQ5tQgD5Mo-0-0b3a8aeb0b507f781dbae833ef1bbefa)
代入圆柱坐标系的拉梅系数{1,ρ,1}和球坐标系的拉梅系数{1,r,r sinθ},可得
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_27_14.jpg?sign=1739936323-oPwnYbgVkVE5roSk7hB8OY2wN2pTPl3E-0-77c2f21c7a7b8c63b7f3ac9f943baf53)
例1.3-1 求标量场ϕ=x2-xy2+z2在点P(2,1,0)处的最大变化率值与其方向,以及沿方向的方向导数。
解:由题意可得
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_28_2.jpg?sign=1739936323-7CQ9x209QjTcA8QUhutdaN4U4HMgjhqA-0-214c49ee386e6c016665d89756575a3b)
在P点有
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_28_3.jpg?sign=1739936323-bAvR79qVZ0hg9OgW2EQlwd3Wj0tXm1dF-0-3403ed90374b09602e6e6166d9b4bff0)
最大变化率为
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_28_4.jpg?sign=1739936323-kTDx1FzrhPrf4Q5zYsGbn5Fyh1dEMKD7-0-2764ba3afcc8c5b9a890196b23fa3f22)
最大变化率方向为
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_28_5.jpg?sign=1739936323-gNTJUo46jZR5BgLhX6lIyd5cwNY3ZTQv-0-b7d1504e7f2a86c431a2eb4c5b2de8b8)
方向导数为
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_28_6.jpg?sign=1739936323-x2FpDWaqF4qX3F89bJtRO3IRqs8ZTj9c-0-ea3002f00a895add38c20df3f4d34142)
可见,在标量场中,ϕ在该方向上的变化率小于最大变化率。
例1.3-2 求曲面z=x2+y2在点P(1,1,0)处的法向。
解:令ϕ=x2+y2-z,曲面z=x2+y2是标量场ϕ=0的等值面,则有
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_28_7.jpg?sign=1739936323-CilTZGXnO6bVikFWauFNsNrP1Gz2XgnZ-0-938da92583c34d3a511e26f5cff427d2)
在P点有
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_28_8.jpg?sign=1739936323-fxws4Z583ObOl0ZTDWaWTSUSnIeznU4x-0-e07f7f9d368a7eb96902ef9b99f19909)
因此,曲面在P点的法向为。
例1.3-3 参看图1.3-2,场点P(x,y,z)和源点P′(x′,y′,z′)间的距离为R。试证:①;②
;③
。这里▽′表示对源点坐标(x′,y′,z′)做微分运算(将P取为定点,P'为动点),
。
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_28_14.jpg?sign=1739936323-u9eeX2b3JvRoJorXOQTyOcF9bNGDa9EM-0-e4c1c2362689aee79ca7e24dc0aeac1e)
图1.3-2 场点和源点的几何关系
证明:
R=[(x-x′)2+(y-y′)2+(z-z′)2]1/2
①
即
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_29_2.jpg?sign=1739936323-2Wlb5SFteD9RUQraexlnPLdsPcF2ZOUv-0-7e157d7f237c1fa3a20e75d39467f067)
②
即
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_29_4.jpg?sign=1739936323-a6sdWYNAEodBApy8BfXddI33zh9FtsU3-0-2a023c2cfc388f7f1aab87d41ba0e06b)
③
即
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_29_6.jpg?sign=1739936323-mreqzqGUeW3igmd7DsxYseieg14FjAZk-0-778be764c07a06ec2ffa2601f73f36c1)
同理,可得,因此
![](https://epubservercos.yuewen.com/6A8124/26403150201932806/epubprivate/OEBPS/Images/45064_29_8.jpg?sign=1739936323-kwhXWPBih9krale2ZzQFFtGuyYKC5TxJ-0-71e52ef1897db9274e91bada81cb9bdc)